Плоская электромагнитная волна распространяется в безграничной немагнитной среде с относительной диэлектрической проницаемостью и удельной проводимостью . Частота колебаний f, амплитуда напряженности магнитного поля . Модуль и фазу волнового сопротивления

Добавлена: 12.04.2026
Обновлена: 12.04.2026
Предмет: Электроника, электротехника, радиотехника
Автор: Кэмп

#Радиотехнические цепи и сигналы
#Электромагнитные поля и волны

Условие:

Плоская электромагнитная волна распространяется в безграничной немагнитной среде с относительной диэлектрической проницаемостью и удельной проводимостью . Частота колебаний f, амплитуда напряженности магнитного поля .
Модуль и фазу волнового сопротивления среды.
Сдвиг фаз между составляющими поля E и H.
Коэффициент затухания и фазовую постоянную.
Длину волны в среде и расстояние, на котором амплитуда волны затухает на 100 Дб.
Отношение плотностей тока проводимости и тока смещения.
Построить график зависимости амплитуды напряженности электрического поля от расстояния.
ε = 3,5
= 6 См/м\nf = 2,4 МГц
= 2,3 А/м

Решение:

1. Дано:

Относительная диэлектрическая проницаемость: $\varepsilon_r = 3,5$
Удельная проводимость: $\sigma = 6$ См/м
Частота колебаний: $f = 2,4$ МГц $= 2,4 \times 10^6$ Гц
Амплитуда напряженности магнитного поля: $H_0 = 2,3$ А/м
Среда немагнитная, т.е. $\mu_r = 1$ .
Проницаемость вакуума: $\mu_0 = 4\pi \times 10^{-7}$ Гн/м
Диэлектрическая проницаемость вакуума: $\varepsilon_0 \approx 8,854 \times 10^{-12}$ Ф/м

2. Найти:

Модуль и фазу волнового сопротивления среды ( $\eta$ ).
Сдвиг фаз между составляющими поля $E$ и $H$ ( $\phi_E - \phi_H$ ).
Коэфф...

Внутри — полный разбор, аргументация, алгоритм решения, частые ошибки и как отвечать на каверзные вопросы препода, если спросит

Попробуй решить по шагам

Попробуй один шаг и продолжи в режиме обучения или посмотри готовое решение

В сильно проводящей среде, где тангенс угла диэлектрических потерь $\tan \delta \gg 1$, как соотносятся коэффициент затухания $\alpha$ и фазовая постоянная $\beta$?

$\alpha \gg \beta$

$\alpha = \beta$

$\alpha \ll \beta$